Secuencia principal

Diagrama de Hertzsprung–Russell

Tipo espectral

Enanas marrones

Enanas blancas

Enanas rojas

Subenanas

Secuencia principal
("enanas")

Subgigantes

Gigantes

Gigante luminosa

Supergigantes

Hipergigantes

Magnitud
absoluta
(M_V)

Se denomina secuencia principal a la región del diagrama de Hertzsprung-Russell en la que se encuentran la mayor parte de las estrellas cuyo aspecto común principal es el consumo de hidrógeno como fuente principal de la luminosidad estelar. Es una banda continua y distintiva de estrellas que aparece en las parcelas de color estelar versus brillo. Las estrellas en esta banda son conocidas como estrellas de la secuencia principal. Estas estrellas están consumiendo hidrógeno. La secuencia principal contiene estrellas con distintas temperaturas, las más frías son las enanas rojas que además tienen masas bajas. Las estrellas más calientes dentro de la secuencia principal son las estrellas supermasivas gigantes azules. El diagrama H-R es un diagrama estadístico que muestra la temperatura efectiva de las estrellas en función de su luminosidad. Otras regiones del diagrama están ocupadas por estrellas gigantes de corta vida y evolución rápida, por enanas blancas muy estables y estrellas variables pulsantes.

Diagrama Hertzsprung-Russell.

Características

Las estrellas se sitúan en esta región debido a que tanto el tipo espectral, que se puede relacionar con la temperatura, como la luminosidad de una estrella dependen de su masa ${\displaystyle (L\propto M^{3})}$. Pero esto es cierto solo a orden cero, es decir durante la etapa de fusión del hidrógeno.

La mayoría de las estrellas permanecen la mayor parte de su vida "activa" en la secuencia principal, evolucionando lentamente en un proceso de contracción gravitatoria cuasiestático. La secuencia principal es, en realidad, una región difusa debido a la variedad de masas y radios, a la presencia de compañeras cercanas, campos magnéticos, a la rotación y a indeterminaciones observacionales, tales como la distancia y correcta evaluación de la luminosidad estelar. La composición química de las estrellas es, también, uno de los factores más importantes a la hora de ubicar una estrella en el diagrama. Existe, de hecho, toda una gama de estrellas pobres en metales que se desplazan a lo largo del diagrama distribuyéndose en grupos suficientemente diferenciados y que reciben el nombre de subenanas y subgigantes, según se trate de estrellas en la etapa de fusión del hidrógeno o de elementos más pesados, respectivamente.

En ocasiones, en astronomía se hace referencia a la secuencia principal de edad 0 o ZAMS (zero age main sequence, en inglés). La ZAMS es una línea teórica, calculada a partir de modelos numéricos realizados por ordenador y que simulan el comportamiento de diferentes estrellas de masa dada cuando comienzan a fusionar el hidrógeno. La mayoría de las estrellas han abandonado ya la ZAMS porque ha transcurrido parte de su vida. Cuando observamos estrellas muy masivas, estas se sitúan más cercana de la ZAMS pues sus vidas son relativamente breves. Esto se puede observar en la menor dispersión de puntos en la zona superior izquierda del diagrama, es decir, la región poblada por estrellas gigantes azules supermasivas.

El Sol es una estrella de la secuencia principal, en la que ha permanecido durante 4500 millones de años, y permanecerá en ella todavía otros 4500 millones de años más. Cuando el suministro de hidrógeno en el núcleo finalice, el Sol comenzará a expandirse y su superficie se enfriará. Como resultado, se convertirá en una gigante roja.

En el caso de las estrellas de baja masa los conocimientos sobre su evolución son puramente teóricos, porque sus secuencias principales duran más que la edad actual del universo, así que ninguna de las estrellas en este rango de masas ha evolucionado lo suficiente como para tener evidencias observacionales. Se cree que su evolución procederá como para las estrellas de masa mediana, a excepción de que la temperatura en su interior nunca se elevará lo suficiente como para llegar a la ignición del helio. El hidrógeno continuará quemándose en una capa, pero finalmente se agotará. La estrella entonces simplemente se hará más y más fría, terminando después de unos 50.000 millones de años o más como una enana negra.

Datos de la secuencia principal

Esquema de las diferentes estructuras presentes en las estrellas de la secuencia principal. Estas pueden ser muy variadas. (Ver:(Radiación y convección de la secuencia principal.)) Los valores del diagrama están dados en masas solares. Los tamaños no están a escala, son meramente orientativos.

Parámetros de muestra

La siguiente tabla muestra los valores típicos para las estrellas en la secuencia principal. Los valores de luminosidad ( L ), radio ( R ) y masa ( M ) son en relación con el Sol,que es una estrella enana con una clasificación espectral de G2V. Los valores reales de una estrella puede variar hasta en un 20 a 30% de los valores que se indican a continuación.^[1]​

Tabla de parámetros estelares de la secuencia principal^[2]​

Clase estelar	Radio	Masa	Luminosidad	Temperatura	Ejemplos^[3]​
	R/(R☉)	M/(M☉)	L/(L☉)	K
O6	18	40	500.000	38.000	Theta1 Orionis C
B0	7,4	18	20.000	30,000	Phi^1 Orionis
B5	3,8	6,5	800	16.400	Pi Andromedae A
A0	2,5	3,2	80	10.800	Alpha Coronae Borealis A
A5	1,7	2,1	20	8.620	Beta Pictoris
F0	1.3	1.7	6	7.240	Gamma Virginis
F5	1,2	1,3	2,5	6.540	Eta Arietis
G0	1,05	1,10	1,26	5.920	Beta Comae Berenices
G2	1,00	1,00	1,00	5.780	Sol^[note 1]​
G5	0,93	0,93	0,79	5.610	Alpha Mensae
K0	0,85	0,78	0,40	5.240	70 Ophiuchi A
K5	0,74	0,69	0,16	4.410	61 Cygni A^[4]​
M0	0,63	0,47	0,063	3.920	Gliese 185^[5]​
M5	0,32	0,21	0,0079	3.120	EZ Aquarii A
M8	0,13	0,10	0,0008	2.660	Van Biesbroeck's star^[6]​

La secuencia principal como fase evolutiva

La secuencia principal es la fase en que una estrella quema hidrógeno en su núcleo mediante fusión nuclear. Una vez instalada en la secuencia principal la estrella se compone de un núcleo donde tiene lugar la fusión del hidrógeno al helio y un manto que transmite la energía generada hacia la superficie. La mayor parte de las estrellas pasan el 90% de su vida, aproximadamente, en la secuencia principal del diagrama de Hertzsprung-Russell. En esta fase las estrellas consumen su combustible nuclear de manera gradual pudiendo permanecer estables por periodos de tiempo de 2-3 millones de años, en el caso de las estrellas más grandes y calientes, a miles de millones de años si se trata de estrellas de tamaño medio como el Sol, o hasta decenas o incluso centenares de miles de millones de años en el caso de estrellas de poca masa como las enanas rojas. Lentamente, la cantidad de hidrógeno disponible en el núcleo disminuye, con lo que ésta ha de contraerse para aumentar su temperatura y poder detener su colapso gravitacional. Las temperaturas del núcleo estelar más elevadas permiten fusionar, progresivamente, nuevas capas de hidrógeno sin procesar. Por este motivo las estrellas aumentan su luminosidad a lo largo de la secuencia principal de forma paulatina y regular. Cuando el hidrógeno del núcleo finalmente se agota la estrella sufre unas rápidas transformaciones que la convierten en gigante roja. A lo largo de toda esta etapa solamente habrá procesado el 10% de su masa.

Reacciones nucleares en la secuencia principal

Véanse también: Nucleosíntesis estelar y Proceso triple-alfa.

En una estrella de secuencia principal distinguimos dos modos de quemar el hidrógeno del núcleo. Se podría pensar que la nucleosíntesis del hidrógeno en helio se realiza mediante el choque de cuatro protones. Pero este tipo de choques múltiples son mucho más improbables que las colisiones por parejas. Por eso la combustión se realiza mediante cadenas de reacciones que conducen al helio-4. Lo que determinará a través de qué cadena o ciclo quema su hidrógeno será la masa de la propia estrella, pues el valor de ésta determina las condiciones de presión y temperatura de su núcleo.

Cadenas PP ( M < 1,5 M_Sol )

Artículo principal: Cadenas PP

Las cadenas protón - protón se llaman así porque son aquel conjunto de reacciones que parten de la fusión de un ion de hidrógeno con otro igual, o lo que es lo mismo, de un protón con otro protón. Se distinguen tres cadenas distintas. La PPI, PPII y la PPIII. Cada una con una probabilidad de ocurrencia distinta según la temperatura del núcleo. La fusión del hidrógeno mediante las cadenas PP se da en todas las estrellas pero en las más masivas su contribución es mínima. Dicha reacción solo predomina hasta las 1,5 masas solares. Por debajo de las 0,08 masas solares no existe fusión del hidrógeno y tendremos una estrella abortada, es decir una enana marrón. En el diagrama que viene a continuación salen representadas las tres cadenas PP. También se citan los porcentajes de ocurrencia en el Sol y se indica el balance energético de cada reacción. Las proporciones de las tres cadenas varían según la temperatura.

PPI: 26.20MeV. 90% Dominante desde los 10 hasta los 14 MK (Por debajo de 10MK no hay apenas fusión.)
PPII: 25.67MeV. 10% Dominante entre los 14 y los 23 MK
PPIII: 19.20MeV. 0.001% Dominante a partir de los 23 MK
El núcleo del Sol tiene una temperatura media menor que 14 megakelvins por lo que es lógico que la rama mayoritaria sea la PPI.

De todas las reacciones que se dan en el proceso la que tiene el tiempo característico más grande recibe el nombre de reacción limitante. Esto es porque el tiempo de la reacción más lenta es la que marca el tiempo de todo el proceso. En el caso de las cadenas PP la reacción limitante es la primera de todas, la combinación de los dos protones.
¹H + ¹H → ²H + e⁺ + ν (τ ~ 7·10⁹ años)

Ciclo CNO ( M > 1.5 M_Sol )

Artículo principal: Ciclo CNO

Las siglas del ciclo CNO hacen referencia a los elementos que intervienen en sus reacciones, el carbono, el nitrógeno y el oxígeno. Este conjunto de reacciones usa el carbono-12 como catalizador nuclear. Es decir que interviene en la reacción inicial para luego ser devuelto como producto final, pudiendo volver a utilizarse en un nuevo ciclo. En el diagrama se muestra un segundo canal de salida con una probabilidad de ocurrencia de una vez cada 10 000 reacciones, pero el nitrógeno-14 que da como subproducto puede, igualmente, ser reprocesado. La reacción más lenta es la del nitrógeno-14 más un protón que arroja un tiempo limitante de 3·10⁸ años, un orden de magnitud inferior al de las cadenas PP. Esto hace que el C-12 del núcleo vaya pasando a N-14 hasta llegar a un equilibrio. El hecho que se utilice como catalizador al carbono hace que el ciclo CNO sea, hasta cierto punto, dependiente de la metalicidad de la estrella. A las primeras estrellas que se formaron en el universo les fue imposible fusionar el hidrógeno mediante este ciclo de reacciones por lo que, es de suponer, que tuvieran la masa que tuvieran todas ellas fusionarían su combustible mediante cadenas PP lo que haría que duraran algo más de tiempo que las supergigantes actuales.

Comparación entre las cadenas PP y el ciclo CNO

En el ciclo CNO los neutrinos se llevan más energía que en las cadenas PP por lo que ε_PP > ε_CNO para cada núcleo de helio producido.

Cadenas PP: T_c < 2·10⁷K || M < 1,5M_Sol || ε_PP~ ρT⁴ || τ ~ 7·10⁹ años
Ciclo CNO: T_c > 2·10⁷K || M > 1,5M_Sol || ε_CNO~ ρT¹⁷ || τ ~ 3·10⁸ años

El ciclo CNO es mucho más dependiente de la temperatura que las cadenas PP por lo que a temperaturas elevadas (a partir de 2·10⁷K) pasa a ser la reacción dominante y la que aporta el grueso de la energía de la estrella algo que solo se da a partir de 1,5 masas solares. Debido a esa gran dependencia con la temperatura los núcleos CNO son pequeños y convectivos mientras que los PP son mayores y radiativos. El menor tiempo limitante de las estrellas CNO también hace que consuman en mucho menos tiempo su hidrógeno.

Como se ve en el diagrama adjunto, el ciclo CNO empieza a producirse a temperaturas en torno a los 12,5 millones de grados pero no es hasta los 20 millones cuando, realmente, domina. En el Sol dominan totalmente las cadenas PP siendo así que el 98,5% de la energía generada es a través de dicho mecanismo, mientras que solo el 1,5% restante se produce gracias al ciclo CNO. Pero con que nuestra estrella fuera un 20% más masiva, la energía ya provendría, mayoritariamente, de las reacciones CNO. Obsérvese en el gráfico adjunto que la escala vertical, que representa la energía, es logarítmica.

Posición de la secuencia principal en el diagrama de Hertzsprung-Russell

Un vistazo al diagrama de Hertzsprung-Russell revela que la secuencia principal cruza el diagrama aproximadamente en una diagonal arriba izquierda a abajo derecha. Este comportamiento se puede entender haciendo unas simplificaciones a las ecuaciones de estructura estelar. De ellas se pueden derivar las relaciones

${\displaystyle L\propto M^{3}}$

y

${\displaystyle R\propto M^{3/4}}$.

Éstas caracterizan de manera aproximada las estrellas de la secuencia principal. Además se pueden derivar

${\displaystyle L\propto R^{4}}$.

y finalmente

${\displaystyle L\propto T_{\text{ef}}^{8}}$.

En el diagrama de Hertzsprung-Russell aparecen en la abscisa y ordenada los logaritmos de ${\displaystyle T_{\text{eff}}}$ y ${\displaystyle L}$, respectivamente. Tomando el logaritmo de la última relación se obtiene:

${\displaystyle \log L=8\log T_{\text{ef}}}$

es decir una línea recta con pendiente 8, la secuencia principal. ^[7]​

Nota

1. El Sol es una estrella del tipo G2V típica.

Referencias

1. Siess, Lionel (2000). «Computation of Isochrones». Institut d'Astronomie et d'Astrophysique, Université libre de Bruxelles. Archivado desde el original el 10 de enero de 2014. Consultado el 6 de diciembre de 2007. —Compare, for example, the model isochrones generated for a ZAMS of 1.1 solar masses. This is listed in the table as 1.26 times the . At metallicity Z=0.01 the luminosity is 1.34 times solar luminosity. At metallicity Z=0.04 the luminosity is 0.89 times the solar luminosity.
2. Zombeck, Martin V. (1990). Handbook of Space Astronomy and Astrophysics (2nd edición). Cambridge University Press. ISBN 0-521-34787-4. Consultado el 6 de diciembre de 2007. 
3. «SIMBAD Astronomical Database». Centre de Données astronomiques de Strasbourg. Consultado el 21 de noviembre de 2008. 
4. Luck, R. Earle; Heiter, Ulrike (2005). «Stars within 15 Parsecs: Abundances for a Northern Sample». The Astronomical Journal 129 (2): 1063-1083. Bibcode:2005AJ....129.1063L. doi:10.1086/427250. 
5. «LTT 2151 – High proper-motion Star». Centre de Données astronomiques de Strasbourg. Consultado el 12 de agosto de 2008. 
6. Staff (1 de enero de 2008). «List of the Nearest Hundred Nearest Star Systems». Research Consortium on Nearby Stars. Archivado desde el original el 13 de mayo de 2012. Consultado el 12 de agosto de 2008. 
7. Weigert, Afred; Wendker, Heinrich J.; Wisotzki, Lutz (2004). Astronomie und Astrophysik: Ein Grundkurs (en alemán) (4 edición). Wiley-VCH. ISBN 3527403582. 

• Datos: Q3450
• Multimedia: Main-sequence stars / Q3450